Chapter11

导体和电介质

导体

静电平衡

表面电场 E=σε0n 其中 σ 为电荷面密度. 用高斯定理即可证明.

腔内无电荷,U=U0,E=0,σ=0(内表面无净电荷)

导体接地,导体电势为零,但电荷不一定全跑光

唯一性定理

空间电荷分布确定,该空间的电场分布由各个导体的电势(或电量)及区域边界上的电势(或电场)唯一确定. 空间电荷分布确定,边界条件确定,则场分布唯一确定.

静电屏蔽

接地空腔导体可保护腔外空间不受腔内带电体的影响——全静电屏蔽

孤立导体

电容器及电容

电介质

介质的极化

有极分子的转向极化 - 极性分子: 分子有固有电偶极矩 - 无极分子: 分子无固有电偶极矩

无极分子的位移极化(感应极化) 无极分子在外场的作用下正、负电荷中心发生偏移而产生的极化现象

极化强度

极化强度 要求 宏观小,微观大. 为分子电偶极矩,求和为矢量和,单位为 C/m

完全极化的电介质,单位体积内分子数为 ,则极化强度为

极化电荷

在介质表面出现电荷,称为极化(束缚)电荷;也可能在体内出现极化电荷.

面元 处的极化电荷面密度

任意闭合面内体极化电荷

极化率

对于各向同性的电介质,当外加电场不太强时,介质内任意点的极化强度与该点的总电场强度 成正比. 为介质极化所产生的附加电场强度. 式中 为介质的极化率. 一般来说极化率与介质中的电场强度无关,且为无量纲常量.

介质中静电场的环流定理

介质中静电场的高斯定理

定义 称为电位移矢量,注意 - 电位移矢量并不仅仅由空间自由电荷分布决定,它还与外加电场 和介质的极化电荷有关; - 本身没有物理意义 - 上面的定义是对于各向同性线性介质而言的. 对于一般介质, 关系复杂(张量),如铁电体的电滞回线.

外电场不太强时

为介质的相对介电常数,则

注意,对于永久极化的驻极体,上式并不成立

Q 均匀介质球发生均匀极化 则球内电场为

介质交界面两侧电场的关系

电场强度与界面垂直 价值两侧电场电矢量位移值 连续,则电场强度 在介质界面不连续

电场强度与界面斜交 在介质两侧的电场电位移矢量在界面法线方向分量连续,从而电场强度在界面法线方向的分量不连续;介质两侧的电场强度界面切线方向的分量连续,从而电场电位移矢量在界面切线方向的分量不连续.

满足折射定律

(与法线夹角)

有介质时的唯一性定理

空间电荷分布确定, 分布确定,在各个子区域的边界上满足

该空间的电场分布由各个导体的电势(或电量)及整个区域边界上的电势(或电场)唯一确定.

静电场的能量

个点电荷总电势能 以外的电荷在 处的电势

一个带电体的总电势能

把各点电荷彼此分散到无限远的过程中电场力做的功,把这些点电荷从无限远离的状态聚合到给定位置时外力做的功

带电导体球的静电能(

电场能量密度

电场能密度


Chapter11
http://example.com/2022/06/11/Chapter11/
Author
John Doe
Posted on
June 11, 2022
Licensed under